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雖然光子晶體光纖的出現(xiàn)極大的推動(dòng)了超連續(xù)光源的產(chǎn)生以及商用化，但是大功率的可見光波段的超連續(xù)一直是一個(gè)難以攻克的難題，目前最高的商用產(chǎn)品為6W，而且主要能量不在可見光），主要是因?yàn)樯⑴c泵浦源波長的匹配要求光纖直徑將非常細(xì)（零色散波長移至可見光，芯徑約為1微米），這樣更高的功率可能會(huì)超出光纖本身的損傷閾值，從而無法實(shí)現(xiàn)。然而，大功率的可見光超連續(xù)白光源在照明、生物及軍事光電對(duì)抗方面具有很大的應(yīng)用前景，也是超連續(xù)產(chǎn)生的一個(gè)研究和應(yīng)用方向。我們得到自然科學(xué)基金資助，嘗試?yán)萌坦庾訋豆饫w來解決這一難題。全固光子帶隙光纖結(jié)合了傳統(tǒng)光纖以及前兩種光子晶體光纖的多重優(yōu)點(diǎn)，沒有空氣孔，加工制作非常簡(jiǎn)單方便，易與傳統(tǒng)光纖接續(xù)與集成。另外，全固光子晶體光纖能夠同時(shí)擁有合適的色散曲線與足夠大的纖芯直徑，從而有可能解決上面提到的多孔光子晶體光纖無法實(shí)現(xiàn)短波長區(qū)（可見光）的大功率超連續(xù)輸出這一問題。更進(jìn)一步，全固光子晶體光纖能夠?qū)崿F(xiàn)多個(gè)零色散波長在整個(gè)頻譜范圍內(nèi)的分布，這樣就非常有利于人們選擇想要的波長范圍，從而有針對(duì)性去實(shí)現(xiàn)超連續(xù)產(chǎn)生。圖2展示了我們制作的全固光子帶隙光纖以及在可見光波段非線性的產(chǎn)生的初步結(jié)果，進(jìn)一步的結(jié)果還在進(jìn)行中。
圖2. 利用全固光子帶隙光纖產(chǎn)生可見光超連續(xù)
光子晶體光學(xué)產(chǎn)生超連續(xù)的另一個(gè)重要應(yīng)用是在光學(xué)頻率梳方面。光學(xué)頻率梳（光梳）【8】可作為很多高端研究的基礎(chǔ)科學(xué)儀器，例如原子躍遷頻率的精密測(cè)量、光鐘的頻率測(cè)量、精細(xì)結(jié)構(gòu)常數(shù)測(cè)量、引力波測(cè)量、微重力測(cè)量、系外行星探測(cè)、高精度絕對(duì)距離測(cè)量、高精度快速傅里葉變換光譜學(xué)、光頻與射頻之間的轉(zhuǎn)換裝置、導(dǎo)航定位、時(shí)間頻率標(biāo)準(zhǔn)傳遞等。20世紀(jì)90年代飛秒激光器的發(fā)展以及光子晶體光纖的發(fā)明，為光梳的研究帶來了契機(jī)。國外光梳的研究以Max-Plank研究所和Colorado大學(xué)、美國國家標(biāo)準(zhǔn)局NIST的研究最為著名。Max-Plank研究所的T. Hänsch 和Colorado大學(xué)的J. Hall因?yàn)樵诠馐岱矫娴慕艹鲐暙I(xiàn)而被授予2005年諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng)。
圖3 光子晶體光纖的應(yīng)用解決了光頻梳擴(kuò)頻的核心技術(shù)問題，為2005年諾貝爾物理獎(jiǎng)作出了貢獻(xiàn)。
國內(nèi)光梳的研究始于2003年，自然科學(xué)基金委員會(huì)設(shè)立了《新一代光學(xué)頻標(biāo)物理及技術(shù)的基礎(chǔ)研究》重大基金項(xiàng)目，集中了科學(xué)院物理所、北京大學(xué)、武漢數(shù)學(xué)物理所、華東師范大學(xué)等單位開展了鈦寶石激光光梳以及以光梳為基礎(chǔ)的原子頻標(biāo)的研究。除了基于鈦寶石激光器的光梳研究，北京大學(xué)研究組也率先在國內(nèi)開展了基于摻Er和摻Y(jié)b光纖光梳的研究。截止到目前為止，我們已經(jīng)成功利用拉錐的光子晶體光纖，實(shí)現(xiàn)了摻Y(jié)b光纖激光器輸出的飛秒脈沖光的擴(kuò)譜工作，僅利用幾十厘米的拉錐光子晶體光纖就實(shí)現(xiàn)了從500-1400nm的寬帶擴(kuò)譜光源，為下一步光鐘的鎖定奠定了基礎(chǔ)。
Ⅱ 在光纖陀螺光纖光源中的應(yīng)用
高精度干涉型光纖陀螺光源必須保持非常穩(wěn)定的平均波長以確保光纖陀螺穩(wěn)定的標(biāo)度因數(shù)。導(dǎo)航級(jí)光纖陀螺甚至要求長時(shí)間的標(biāo)度因數(shù)穩(wěn)定性達(dá)到10－6【9】，這對(duì)寬譜光源提出了很高的要求。基于摻Er光纖自發(fā)輻射效益（ASE）的超輻射光纖光源（SFS）是目前高精度光纖陀螺的首選。但是從已有的研究成果看，超輻射光源要想平均波長變化小于10ppm相當(dāng)困難。我們通過利用全固光子帶隙光纖的作為可調(diào)節(jié)寬帶濾波器的特點(diǎn)，把其集成在摻Er光纖光源中，使其成功補(bǔ)償了原有摻Er光纖光源的平均波長隨溫度的變化，達(dá)到在全溫（－40到70度）范圍內(nèi)平均波長編號(hào)10ppm以內(nèi)，滿足實(shí)用的要求。
我們采用雙程正向的基本光路結(jié)構(gòu)【9】，參見圖3。其中，1550/980nm WDM把980nm的泵浦LD（波長974.2nm，功率60mW）輸出光耦合至8m長的Er光纖（fibercore M12光纖，吸收：11dB/974nm），WDM的另外一端接連Faraday旋光鏡，用來消除偏振帶來的平均波長不穩(wěn)定。同時(shí)，Er光纖直接焊接高隔離度的雙極隔離器作為輸出。隔離器之后的光纖焊接一端全固光子帶隙光纖用于補(bǔ)償輸出光譜隨溫度的變化。
圖3 集成全固光子帶隙光纖雙程正向摻Er超輻射光纖光源
雙程正向摻Er光纖光源，在60mW的泵浦下，Er光纖8m長，其輸出功率為14mW。把Er光纖置于高低溫箱中進(jìn)行溫度循環(huán)，光纖在10℃和70℃時(shí)的輸出光譜分別為圖4（a）中的實(shí)線和虛線。此結(jié)果也從側(cè)面說明1529nm發(fā)射峰更容易受溫度影響而發(fā)生相對(duì)劇烈的變化，而1558nm發(fā)射峰幾乎不受溫度變化的影響。此SFS光源其平均波長熱系數(shù)呈現(xiàn)拋物線型變化，具體情況如圖5所示。
平均波長溫度曲線的中心對(duì)稱溫度約在10℃左右[17]，這種非線性的平均波長變化很難使用通常的光纖光柵加以補(bǔ)償，比如長周期光纖光柵等。全固光子帶隙光纖被用來成功補(bǔ)償此SFS光源平均波長的變化，此光纖的高折射率棒和高折射率周期分別為3.8?m和8?m，芯徑為12.3??m。取4cm長的此種光子帶隙光纖，兩端分別焊接上兩段傳統(tǒng)單模光纖（SMF28），通過截?cái)喾y(cè)出此段光子帶隙光纖在1530-1580nm范圍內(nèi)的插損隨波長的變化，如圖4（b）所示。此波段正對(duì)應(yīng)著全固光子帶隙光纖的第一個(gè)帶隙的短波長邊到中心部分，1580nm處的插損經(jīng)測(cè)量為1.85dB，其主要是由光纖兩段的焊接損耗引起的。然而在靠近短波邊部分，比如在1530nm其插損就已經(jīng)達(dá)到12dB，這是由于帶隙導(dǎo)波機(jī)制引起的。通過此段全固光子帶隙光纖，摻Er超輻射光纖光源的1529nm發(fā)射峰被大大的抑制了，而1558nm發(fā)射峰幾乎沒有影響（見圖4（c）），這樣就能夠降低更易受溫度變化影響的1529nm發(fā)射峰對(duì)最終SFS光源平均波長溫度效應(yīng)的影響。
圖4. (a) 未補(bǔ)償?shù)腟FS光源輸出譜（10 ℃：實(shí)線，70 ℃ 虛線); (b)全固光子帶隙光纖的插損; (c)把集成全固光子帶隙光纖的SFS光源的全固光纖置于高低溫箱中，測(cè)量輸出光譜（10 ℃：實(shí)線， 70 ℃虛線).
此全固光子帶隙光纖被固定在一個(gè)特殊設(shè)計(jì)的熱雙金屬片上。此雙金屬片在10℃的情況下，能夠保持平直。我們僅把固定于雙金屬片上的全固光子帶隙光纖置于高低溫箱中，測(cè)量集成光子帶隙光纖的SFS光源輸出譜的情況，如圖4（c），圖中顯示的全固光纖在溫度高于10℃以后，會(huì)發(fā)生彎折，引起其輸出譜短波邊的損耗增加，此時(shí)寬帶光源本身的平均波長減小，而雙金屬片彎曲能夠彎折光子帶隙光纖從而增加其通光帶在短波邊的損耗，相當(dāng)于增大通光譜的平均波長，起到補(bǔ)償?shù)淖饔茫划?dāng)溫度降低的時(shí)候，寬帶光源本身的平均波長也減小，這時(shí)雙金屬片也會(huì)彎曲同樣能夠彎折光子帶隙光纖從而增加其通光帶在短波邊的損耗，起到平均波長的補(bǔ)償作用。最后平均波長在全溫（-40到70度）能夠被控制在10ppm以內(nèi)，達(dá)到光纖陀螺的使用要求。#p#分頁標(biāo)題#e#
圖5 補(bǔ)償前和補(bǔ)償后的SFS光源平均波長隨溫度變化
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